Etude de la pression en fonction de l'altitude, équilibre polytropique de l'atmosphère, ascension d'un ballon concours capes interne 2010 En poursuivant votre navigation sur ce site, vous acceptez l’utilisation de Cookies vous proposant des publicités adaptées à vos centres d’intérêts.

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L'atmosphère est constituée d'un mélange gazeux comprenant le diazote ( 78 % en volume) et le dioxygène ( 21 % en volume) . On y trouve aussi l'argon ( environ 1 % ) et le dioxyde de carbone ( 0,03 %), de la vapeur d'eau et des traces d'une multitude d'autres gaz. On donne N : 14 ; O : 16 ; Ar : 40 g/mol et R = 8,314 J mol-1 K-1. Etude de la pression en fonction de l'altitude. On néglige la vapeur d'eau et on considère l'air sec. L'air est considéré comme un mélange idéal de gaz parfaits ; g = 9,81 N /kg dans cette partie. Rappeler en quelques lignes le modèle du gaz parfait. Donner l'équation d'état. Modèle thermodynamique : dans un gaz à basse pression les interactions électrostatiques entre particules sont négligeables, les molécules étant suffisamment éloignés les unes des autres.  Dans un gaz réel, il faut prendre en compte les interactions entre particules et tenir compte du volume des molécules constituant le gaz. Un gaz quelconque, sous faible pression, peut être assimilé à un gaz parfait. Un gaz, dans des conditions proches de la liquéfaction, ne peut pas être assimilé à un gaz parfait. Montrer que la masse molaire de l'air vaut M=29 g/mol. L'air contient : fraction molaire du dioxygène 0,21 ; fraction molaire du diazote : 0,788 ; fraction molaire de l'argon : 0,01 M(O2) = 32 g/mol ; M(N2) = 28 g/mol. M(air) = 0,21*32+0,78*28 + 0,01*40 =28,96 proche 29 g/mol. Atmosphère isotherme en équilibre. On appelle Oz l'axe vertical ascendant et on suppose le champ de pesanteur uniforme. On note respectivement P, T et µ les pression, température et masse volumique de l'air à une altitude z quelconque et par P0, T0, et µ0 les valeurs correspondantes à l'altitude z=0. On prendra P0 = 1,03 bar. On fait d'abord l'hypothèse que l'atmosphère est en équilibre isotherme à la température T0 = 288 K. Montrer que P = µRT/M. Loi des gaz parfaits : P V = nRT0 soit P = n/V RT0 masse volumique : µ = m/V ; n= m/M ( quantité de matière (mol) = masse (g) / masse molaire (g/mol) ) d'où : P= m/V RT0/M ; P=  µRT0/M.   La loi de la statique des fluides dans le champ de pesanteur s'écrit : dP/dz = -µg. Montrer qu'à l'altitude z, P(z) = P0 exp(-z/H). En admettant que g reste constant dans l’atmosphère : dP/dz= -µg et µ=PM/(RT0). d'où : dP/dz = -PMg/(RT0) ; dP/ P = -Mg/(RT0) dz ; d ln (P) = -Mg/(RT0) dz ln P = -Mg/(RT0) z + Cte. si z=0; P= P0 d'où : ln (P/P0) = -Mg/(RT0) z. P = P0 exp(-Mg/(RT0) z). H = RT0/ (Mg) = 8,314*288 /(0,029*9,81) =8,4 103 m= 8,4 km. exp(-z/H) étant sans dimension, H et z s'expriment dans la même unité, le mètre. H peut être considérée comme " une constante caractéristique " de ce modèle, comparable à la "constante de temps" d'un dipôle RC. Tracer l'allure de la courbe P(z) et calculer P (z= 5,0 km). P(z=5) = 1,03 exp(-5 /8,4) = 1,03*0,55 = 0,568 ~0,57 bar. Déterminer l'expression de µ(z) en fonction de µ0, z et H. Calculer µ0 et µ(z=5,0 km). P=  µRT0/M ; H = RT0/ (Mg) ; P = µgH ; µ =P/(gH) µ =P0/(gH)exp(-z/H) ; à l'altitude z=0 : µ0 =P0/(gH) = 1,03 105 /(9,81*8,4 103) =1,25 kg m-3. µ =µ0 exp(-z/H). µ(z= 5 km) = 1,25 exp(-5/8,4) = 0,69 kg m-3. Equilibre polytropique de l'atmosphère. Le modèle de l'atmosphère en équilibre isotherme n'étant pas réaliste, on suppose désormais que dans la troposhpère ( jusqu'à une altitude de 10 km), la température de l'air varie avec l'altitude sous la forme : T(z) = T0(1-kz) où k est une constante positive. Montrer que la pression à l'altitude z varie sous la forme P(z) = P0(1-kz)a. dP/dz= -µg et µ=PM/(RT). d'où : dP/dz = -PMg/(RT) ; dP/ P = -Mg/(RT0(1-kz)) dz ; d ln (P) = -Mg/(RT0) (1-kz)-1dz ; On pose u = 1-kz ; du = -kdz d'où : (1-kz)-1dz =-1/k du/u = -1/k ln u. ln P = +Mg/(kRT0) ln (1-kz) + cste ;  à z=0 : ln P0 = cste d'où : ln P = +Mg/(kRT0) ln (1-kz) +ln P0 ; on pose a = Mg/(kRT0). ln( P/ P0) = ln (1-kz)a ; P(z) = P0(1-kz)a. Donner l'expression de µ(z) en fonction de µ0, z, k et a. P = µRT/M = µRT0(1-kz)/ M ; µ =PM / (RT0(1-kz)) µ =P0(1-kz)aM / (RT0(1-kz)) ; µ=P0(1-kz)a-1M / (RT0) à l'altitude z=0 : µ0 =P0M / (RT0) ; µ =µ0(1-kz)a-1. AN : k = 2,20 10-5 m-1 ; T0 = 288 K. Calculer P et µ pour z = 5,0 km. a = Mg/(kRT0) = 0,029 *9,81 /(2,20 10-5*8,314*288) =5,4. P(z= 5,0 km) = 1,03(1-2,20 10-5*5000)5,4=0,55 bar. µ(z-5 km) = 1,25(1-2,20 10-5*5000)4,4=0,75 kg m-3. Ascension d'un ballon à hélium. On se place dans le cas de l'équilibre polytropique de l'atmosphère. Un ballon  de volume maximal Vmax = 1000 m3 est partiellement gonflé au sol avec un volume V0 = 500 m3 d'hélium. La masse totale de l'enveloppe ( hélium non compris) et de la nacelle est m = 450 kg. L'enveloppe est munie d'une soupape qui assure l'équilibre thermique et mécanique entre l'hélium et l'air extérieur. Montrer que le rapport des mase volumique de l'hélium contenu dans l'enveloppe et de l'air extérieur est indépendant de l'altitude. d = µHe / µair ; du fait de l'équilibre thermique : µHe =µ0(1-kz)a-1 ; µair =µ0(1-kz)a-1 ; d = µHe 0 / µair 0 ; Calcul de d si M(He) = 4,0 g/mol. µair 0 =P0Mair / (RT0) ; µHe 0 =P0MHe / (RT0) ; d = MHe /Mair = 4/29 =0,138 ~0,14. On appelle force ascensionnelle la somme des forces extérieures s'exerçant sur le ballon, en mouvement rectiligne suivant Oz. Déterminer l'expression de cette force au sol, en fonction de g, m, d, µ0 et V0. Masse d'air contenue dans la montgolfière : V0 µHe =V0 d µair  = V0 d µ0 ; poids de l'enveloppe + nacelle + hélium : P= (m+V0 d µ0)g, verticale vers le bas. Poussée d'Archimède = poids du volume d'air déplacé = V0 g µ0, verticale vers le haut La force ascensionnelle F est égale à la différence entre la poussée et le poids : F=V0 g µ0 -(m+V0 d µ0)g = V0 g µ0 (1-d)-mg. Quand la montgolfière va commencer à décoller, F est positive : V0 g µ0 (1-d) > mg  ; V0  µ0 (1-d) > m  ; 500 *1,25 (1-0,14) = 537,5 kg, valeur supérieure à 450 kg : le ballon décolle. Exprimer le volume V(z) au cours de l'ascension tant que V(z) < Vmax. La quantité de matière d'hélium reste constante. P(z) = P0(1-kz)a ; T(z) = T0(1-kz) V(z) = nHeRT(z) / P(z) = nHeRT0(1-kz) / (P0(1-kz)a ) V(z) = nHeRT0 / P0 (1-kz)1-a ; avec nHe = P0V0/(RT0) V(z) = V0 (1-kz)1-a . Vmax = V0 (1-kz1)1-a ; 1000 = 500(1-2,2 10-5z1)-4,4 ; 1/4,4 =0,227 2-0,227 =0,854 = 1-2,2 10-5z1 ; z1 =6617 m ~6,6 km. Lorsque le ballon atteint cette altitude, le volume de l'enveloppe reste constant. Le ballon continue à s'élever, le gaz s'échappe alors de la soupape pour assurer l'équilibre thermique et mécanique avec l'air extérieur. Montrer que la force ascensionnelle décroît jusqu'à s'annuler. Le ballon atteint alors son plafond d'altitude z2. La quantité de matière d'hélium contenue dans le ballon vaut : n=P(z) V / ( RT(z) ) ; masse d'hélium : n M(He)= M(He) P(z) V / (RT(z))  = M(He) V / R  P0(1-kz)a /T0(1-kz) masse d'hélium : M(He) V P0/ (RT0 )(1-kz)a-1  =M(He) V n0 /V0(1-kz)a-1 ; Le poids de l'ensemble vaut : P= (m+M(He) V n0 /V0(1-kz)a-1) g ; La poussée change et vaut : V g µ(z) =V g µ0(1-kz)a-1 ; La force ascensionnelle F vaut : V g µ0(1-kz)a-1-(m+M(He) V n0 /V0(1-kz)a-1) g ; F =V g µ0(1-kz)a-1- M(He) V n0 /V0(1-kz)a-1g - mg F =  g { V(1-kz)a-1 [µ0- M(He)n0 /V0] -m } Le terme V[µ0- M(He) n0 /V0] est constant ;   1-kz est inférieur à 1 et diminue si z augmente ; a-1 est positif ;  (1-kz)a-1 va donc diminuer si z augmente. 0 = V(1-kz2)a-1 [µ0- M(He) n0 /V0] - m n0 = 1,03 105*500 / (8,314*288) =2,15 104 mol. 450 = 1000( 1-2,2 10-5 z2)4,4 [1,25-0,004 *2,15 104 / 500] 0,45 =( 1-2,2 10-5 z2)4,4 *1,078 ;  1/4,4 =0,227 ; (0,45/1,078)0,227 = 1-2,2 10-5 z2 ; 0,82 = 1-2,2 10-5 z2 ;  z2 =8176 m = 8,2 km.

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